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磁光显微镜之宽视场(“常规”)显微镜标准宽视场克尔显微镜是带有应变自由光学反射显微镜,为了允许偏振显微镜。通过应用Köhler照明技术获得均匀照明图像,如图1中的射线图所示。灯聚焦在光圈光圈的平面上,通过场光圈,然后被部分反射平面的玻璃镜面线偏振并向下偏转进入物镜。样品反射后的光被物镜收集,然后再次通过半反射镜。大多数光学显微镜都带有无限远校正物镜,即反射光从每个方位平行束离开物镜并投射到无限远。这些束进入管状透镜形成中间图像,对相机或目镜进行进一步处理。在无限空间中,增加了反射镜、分析仪、补偿器等配件,而不会使图像失真。偏振器和分析仪通常由二向色偏振片制成,但也可以使用栅格偏振器或格兰-汤普 ...
磁光显微镜中宽视场反射显微镜的设置和图像处理标准程序从磁性饱和状态的数字化平均图像开始,其中在外部直流磁场中消除了所有域。或者,可以应用一个中等振幅的交变场,它在平均过程中混合了域,其优点是样品上的力可能比直流饱和所需的高场小。该无域背景(参考)图像随后从包含域信息的状态中减去。然后,差值图像显示了区域图案的显微图,可以通过平均和数字对比度增强来改善,而不受地形对比度的影响。通常需要在不同方面研究相同的域,例如在Kerr和voight对比度条件下或使用不同的分析器和补偿器设置以获得深度选择性。这可以通过组合实验来实现:在创建了特定域模式的正则差分图像之后,在不同对比度条件下存储相同模式的图像作 ...
方厘米的不同视场。这些图像能够在2cm x 2cm的视场上显示硅器件的EL图像,捕捉到器件上的微小不均匀性,如图1、图2所示。这些不均匀性可能会影响器件的性能和效率,因此通过这些图像进行分析和评估对于改进太阳能电池的设计和制造至关重要。利用这些技术,研究人员和工程师可以迅速识别并解决潜在的问题,以确保生产出高效且可靠的太阳能电池。图1、1040 nm的高光谱数据中提取的硅器件的电致发光图。图2、1140 nm的高光谱数据中提取的硅器件的电致发光图。在美国guo家标准与技术研究院(NIST)的Behrang Hamadani博士[2]的论文中,使用了GRAND-EOS进行绝对EL测量,以研究太阳 ...
基于SPAD单光子相机的LiDAR技术革新单光子光探测和测距(激光雷达)是在复杂环境中进行深度成像的关键技术。尽管zui近取得了进展,一个开放的挑战是能够隔离激光雷达信号从其他假源,包括背景光和干扰信号。本文介绍了一种基于量子纠缠光子对的LiDAR(光探测与测距)技术,该技术通过利用时空纠缠光子对及SAPD单光子相机的特性,显著提高了在复杂环境中的探测精度和抗干扰能力。该技术使用SPAD单光子相机作为探测端,并通过内置的时间相关单光子步进偏移计数技术来提高测量时间精度。光源使用了一个基于β-钡硼酸盐(BBO)晶体的非线性光学晶体来产生纠缠光子对。通过精确控制光子对的发射和接收,以及利用SPAD ...
的参考图像对视场中双光子激发效率的轻微不均匀性进行校正后,来自光纤PMT的信号报告了锥形光纤的荧光光采集场,定义为ξT(x,y)。测量了不同数值孔径(NAs)和芯径,但锥度角(ψ)近似为~4°的光纤的集合场ξT(x,y)(图1c)。我们发现沿锥度的光敏区域,即收集长度L,随着光纤NA的增大和ψ的减小而增大(补充图1a)。因此,锥形光纤的采集长度是可以定制的通过修改光纤NA和锥度角ψ,从几百微米提高到约2 mm。这一发现揭示了锥形光纤和扁平切割光纤的收集特性的重要差异,因为对于扁平切割,收集深度基本上不依赖于NA21。我们比较了锥形光纤和扁平切割的采集字段,NA分别为0.66(图1d)和0.39 ...
镜实现了整个视场的均匀照明,从而使得能够同时收集来自多个点的PL信号。这种整体照明方法有效地减轻了与侧向载流子扩散相关的挑战,并且避免了样品粗糙度引起的伪像问题,这些问题在逐点成像方法中经常遇到。此外,根据物镜的放大倍数,记录的图像可以跨越几平方毫米,从而便于全面分析。这里呈现的mapping是在激光zui大激发功率下记录的。而在较弱激励水平下发现的映射显示出均匀的空间行为(未示出),我们在这里观察到轻微的空间变化。在接触点和样品边缘附近的映射显示zui小值,在(1.167±0.010eV)之间的映射显示zui大值。zui大值和zui小值的差值在系统误差范围内,但可以在7±2meV下相对评估。 ...
的基本装置全视场软x射线显微镜的光学装置原理与传统显微镜相似。它由光源、聚光镜、物镜和检测器组成。主要的区别是聚光镜和物镜是菲涅耳带片。终端站xm1在高ji光源处的x射线光学设置如图1所示。图1它遵循了Schmahl等人开发的开创性x射线显微镜设计。xm1使用从弯曲磁铁发出的软X射线。在通过一个平面反射镜后,光子被镀上镍以抑制更高的能量,照射到一个中央有一个挡板的聚光带板(CZP)。该CZP提供了样品的部分相干空心锥照明,并与针孔位于样品附近的组合,作为线性单色仪,具有典型的单色性约λ/Δλ = 500。因此,在光子能量为700 eV时,光谱分辨率约为1.3 eV。XM-1的光子能量范围在50 ...
荧光。时域宽视场FLIM常用的图像传感器技术包括时间门控图像增强器与sCMOS或CCD相机相结合,或微通道板(MCP)和基于光电阴极的宽视场探测器结合。由于增强器的增益较大,时间门控图像增强器的动态范围较低,且成本昂贵。由于涉及的超高电压,MCP在zui大可实现的全局计数率上是很有限的,且实际使用同样昂贵和复杂。标准CMOS技术中单光子雪崩二极管(SPADs)的发展,以及大型CMOS SPAD阵列的引入,创造了具有并行读出和快速数据处理的多通道单光子计数的潜力。因为CMOS技术支持模块化、可扩展构建,具有大型计数器和快速电子处理能力,其完全集成了的门控选项,因此SPADs可以达到高定时性能,并 ...
A)放置在宽视场显微镜的本征像面(NIP)上,并且光学信号以混叠方式记录在MLA后焦平面的微透镜上,但线性调频的空间信息采样模式是不均匀的,导致了重建伪影的出现。除此之外,体积重建采用波光学模型的PSF反褶积。传统线性调频的PSF在横向和轴向尺寸上都是空间变化的,这增加了计算成本,使得重建相当慢,不利于快速观察动态或功能数据。图5傅里叶光场显微镜通过在透镜和微透镜阵列之间插入一个新的光学透镜,首次将光学变换从时域转入傅里叶域(FD),如图6所示。在傅里叶频域光学系统中,所有信号都可以看做不同正弦函数的叠加,因此这一光学透镜的引入可以将入射光波变成不同频率的单色平面波的线性组合,由于不同单色平面 ...
的相对较大的视场。当以非zui低点入射角观察地面时,天线平面上的线极化只对应于天线轴线上相同的线极化。在非zui低点角度,来自地面的发射必须进行偏振混合校正;该过程的详细描述见[20]的附录a。基于PoLRa的地球物理参数(如土壤湿度)检索将在未来使用原位土壤湿度传感器网络进行验证。4.讨论概述了便携式L波段辐射计(PoLRa)的设计和特性。给出了详细的技术讨论,以证明该辐射计的硬件功能符合预期,并提供了其噪声温度测量不确定度的估计。虽然使用与其他辐射计相似的架构,但PoLRa的天线设计独特,电子设备简单,功耗低,成本效益高,无需主动温度控制。由于采用了新颖的主动冷源(ACS)表征方法,这里介 ...
以在提供不同视场范围内的光谱和空间分辨发光图,zui大可达几百平方微米。为了实现无损光学生物成像的效果,关键在于对荧光探针的应用,而半导体单壁碳纳米管(SWCNTs)似乎是一个很好的候选材料。它在广泛的色度变化中表现出优异的光稳定性、穿透生物介质和窄发射带宽。在Daniel A. Heller教授等人[1]领dao的开创性研究中,利用SWCNTs对活细胞和组织内进行了表征。这项研究证明了SWCNTs在多重成像应用中的非凡潜力。SWCNTs的荧光发射峰与它们独特的手性指数(n,m)密切相关。为了充分发挥SWCNTs的全部潜力,用于研究单壁碳纳米管的分析工具需要提供准确的光谱和空间信息,实现对不同 ...
物镜下的整个视场被激发,同时收集来自百万个点的PL信号。图2(a)和(b)显示了CIGS微电池的PL和EL图像。通过结合其光谱分辨的PL和EL图以及光度绝对校准方法,研究人员可以使用广义普朗克定律来提取与电池zui大电压直接相关的准费米能级分裂(Δμeff)(见图1(c)和(d))。借助太阳能电池和LED之间的互易关系,可以从EL图像中推导出外部量子效率(EQE)。在样品的整个表面上获得微米级的基本特性有助于改进制造工艺,从而达到更高的电池效率。图2.(a)集成PL发射和(b)集成EL发射的高光谱图像。使用广义普朗克定律,可以推导出(c)和(d)Δμeff映射。改编自[3]。了解更多详情,请访 ...
和质量。在多视场拼接大型全景图像的过程中,照明均匀性和稳定性是至关重要的。此外,更高的亮度可以减少每个视场的采集时间,从而提高切片的吞吐量。因此,目前市场上的许多全视野数字切片成像系统都是围绕Lumencor光引擎构建的。常用产品型号 SOLA、SPECTRA、SPECTRA X光动力疗法 Phototherapeutics光动力疗法(PDT)是通过光照射选择性地破坏异常细胞的一种疗法。它的主要应用领域是癌症治疗。选择性是通过光敏剂处理细胞来实现的,光敏剂的目的是将来自外部光源的光吸收转化为具有细胞毒性的活性氧(ROS)。治疗效果由药物(光敏剂)的剂量和光的剂量控制。为此,Lumencor的固 ...
率,超出了宽视场荧光显微镜(~ 200nm)的限制。与共聚焦显微镜一样,需要空间受限的激发光,通常shou选激光光源。透射光学显微镜通常需要比荧光显微镜更低的光强,因此可以使用更小的被动冷却光源。多年来占主导地位的卤钨灯已经被固态显微镜光源所取代。很大程度上是相同的原因,固态显微镜光源在宽视场荧光显微镜也已经取代了汞弧灯。特别是,固态光源的光谱分布(色温)不随输出光强而变化,这是保持色彩一致性的一个重要优势。暗场显微镜利用空间滤波排除未散射的光,从而提供样品的散射光图像。在暗场(DF)的照明下,平坦的表面呈现暗色,而裂缝、孔隙和蚀刻边界等特征则会增强。因此暗场照明可以用于检测不透明、未染色材料 ...
于相机捕捉到视场内的整个图像,因此可以实时收集信息并跟踪细胞和发光的纳米尺度组分的动态。Photon etc.的PHySpec™软件允许进行主成分分析(PCA),以便在样品中识别和定位纳米颗粒。Photon etc.公司的高光谱滤光片其高通量的特性,可快速获取光谱分辨率高的图像。由于相机捕捉的是视场中的整个图像,因此可以实时收集信息并跟踪细胞和发光纳米级组件的动态。Photon etc.公司的软件PHySpec™可进行主成分分析(PCA),以识别和定位样品中的纳米颗粒。图3(a)呈现了使用60x物镜拍摄的,标记有60nm AuNPs的MDA-MB-23人类乳腺癌细胞的暗场图像。在400nm到6 ...
基于激光的宽视场荧光显微镜的定量分析具有很高的挑战性。许多因素,包括光源和照明光学有助于均匀性。当需要几百微米或毫米尺度的大视场时,这些特性尤其困难。获得一个图像网格,使边界重叠,并在后处理中将图像拼接在一起。如果光照不均匀,zui终拼接的图像在每个单独的图像周围都有暗淡的边界。因此,细胞和组织样本的测量是不可靠的。非均匀光照的另一个缺点是分子的不均匀激活。那些zui靠近光束中心的人比那些靠近边缘的人荧光更强烈。项目实施:来自美国佛罗里达州奥兰多市中佛罗里达大学光学与光子学学院的一个研究团队,在他们的显微镜设置中使用非球面 TopShape 和 BeamExpander 时,可以克服这些问题( ...
光(MO)宽视场克尔显微镜已经成为一种完善,zui通用和灵活的实验室技术,用于研究磁畴。该方法基于MO Kerr效应,即线偏振光在非透明磁性样品反射后的偏振面发生微小变化,然后将其检测并用于磁畴成像。典型的宽视场克尔显微镜是在光学偏振反射显微镜的基础上,对均匀照明的样品应用克勒照明技术。根据光的相对方向、入射面、光偏振面和磁化方向将克尔效应分为纵向、极性和横向三种类型。前两种效应导致光的偏振面旋转,可能由椭圆贡献叠加,而后一种效应导致振幅变化而不是反射光的旋转。作为一个简单的规则,由于克尔效应的介电张量的对称性,克尔对比度与入射光束沿传播方向的磁化分量成正比。如图1(a)所示,在斜入射光和p偏 ...
可以实现整个视场的恒定放大率和恒定焦距。一个优化的远心克尔显微镜系统的原理草图如图1a所示。即使在观测轴强烈倾斜的情况下,也能获得零畸变磁图像。得到的域图像仍然被垂直于光入射平面的压缩,并且需要进行线性运算以获得均衡的图像映射。典型的应用来自磁电复合悬臂式传感器磁化反转的克尔显微镜图像如图1b所示。如果您对磁学测量有兴趣,请访问上海宝马bm555线路的官方网页:/three-level-150.html更多详情请联系宝马bm555线路/欢迎直接联系宝马bm555线路关于宝马bm555线路:宝马bm555线路是光电产品专业代理商,产品包括各类激光器、光电调制器、光学测量设备、光 ...
时间分辨磁光学显微镜成像的不同需求与相关技术对时间分辨磁光学显微镜的不同观点出现了不同的成像选项,与所需的时间分辨率有关,以解决不同频率的磁化过程。相关要点有:图1.(a)相机曝光时间为10μs,工作频率为50 Hz时,FeSi电工钢样品的单次Kerr图像。(b) 876 Hz时,LED脉冲宽度为10μs的磁场调制磁电传感器器件的频闪图像;(c) 0.516 MHz时,激光脉冲宽度为20 ns的电场调制磁电传感器的频闪图像。(d)在2 GHz磁场激励下,激光脉冲宽度为7 ps的CoFeB/Ru/CoFeB反点阵列中静磁自旋波模式的频频Kerr显微镜在激发频率为几到几赫兹的情况下,低频动态可以通 ...
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