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磁光显微镜之宽视场(“常规”)显微镜标准宽视场克尔显微镜是带有应变自由光学反射显微镜,为了允许偏振显微镜。通过应用Köhler照明技术获得均匀照明图像,如图1中的射线图所示。灯聚焦在光圈光圈的平面上,通过场光圈,然后被部分反射平面的玻璃镜面线偏振并向下偏转进入物镜。样品反射后的光被物镜收集,然后再次通过半反射镜。大多数光学显微镜都带有无限远校正物镜,即反射光从每个方位平行束离开物镜并投射到无限远。这些束进入管状透镜形成中间图像,对相机或目镜进行进一步处理。在无限空间中,增加了反射镜、分析仪、补偿器等配件,而不会使图像失真。偏振器和分析仪通常由二向色偏振片制成,但也可以使用栅格偏振器或格兰-汤普 ...
锥照明,并与针孔位于样品附近的组合,作为线性单色仪,具有典型的单色性约λ/Δλ = 500。因此,在光子能量为700 eV时,光谱分辨率约为1.3 eV。XM-1的光子能量范围在500 ~ 1300 eV之间,因此覆盖了波长为2.4 nm的水窗, 3d过渡金属的L边多,稀土体系的M边多。在光子透射样品后,第二个菲涅耳带板,微带板(MZP),将一个全场图像投射到一个x射线敏感的二维电荷耦合器件(CCD)探测器上。它是一个背面照明的薄CCD。目前的CCD芯片像素为2,048×2,048,像素尺寸为13.5 × 13.5µm2。放大倍率的典型值在1500到2000之间,每个图像的视场约为10 μ m ...
光束经物镜、针孔、准直透镜准直,参考光学平面与准直光束垂直,并采用光楔或减反射膜系来抑制它的背面反射。参考和测量面间的干涉条纹经电视摄像机来探测。分束器或λ/4波片以及偏振分束器用来引导光束入射于电视摄像机上。这种斐索干涉仪,需要采用长焦距的准直透镜来获得高的精度。干涉条纹函数I(x,y):式中,I。为背景光强度;y(x,y)为条纹调制函数;φ(x,y)为被测条纹的位相分布函数;φ。为参考面与测量面间光程差引起的初位相.为了从干涉条纹函数中获得位相分布函数φ(x,y),采用了相移法。相移时,条纹位相随着光程或波长变化而发生移动。当给定附加相移φi,干涉条纹函数I(x,y)为:理论上,为了计算位 ...
探测器前面的针孔上。这个共聚焦孔阻挡了任何不是来自激光束腰的xyz位置的光。通过扫描束腰和/或移动样品,可以获得水平或垂直的图像切片甚至整个图像立方体,并且可以在多个深度捕获荧光。多光子显微镜是一种利用大数值孔径光学聚焦超快激光的相关技术。激光波长设置为目标荧光团常规激发所需波长的两倍。在且仅在束腰处,聚焦的峰值光强超过双光子激发的阈值。这提供了固有的3D分辨率,并消除了对有损耗的共聚焦孔的需要。然而,这两种技术都受到实际成像中的需要取舍的负面影响,例如以捕获代谢过程所需的帧率在组织内部进行更深层次成像的能力。此外,由于显微镜光学器件的像差,或者更隐蔽地,由样品组织本身的光学性质,分辨率可能会 ...
20 um的针孔上。对于某些示例,这种共聚焦配置可用于消除来自样品衬底的背景散射光。在针孔之后,用一个偏振器来分析探测光束的克尔旋转,该偏振器相对于入射光束的交叉偏振方向的角度为几度(交叉偏振器技术)然后用光电倍增管和锁定检测方案进行检测。垂直于样品平面施加zui大振幅为±4kOe的可变静态磁场H。样品可以用XY压电扫描台在±40 um的距离上进行扫描,精度为2 nm。CoPt3光盘是由15 nm的CoxPt1−x (x=0.25)合金薄膜通过分子束外延生长在沉积在500 um取向蓝宝石(0001)衬底上的12 nm Pt缓冲层上,通过电子光刻制成的圆盘的直径为0.2 ~ 1m,圆盘之间的距离 ...
因,有必要对针孔后面的所有光学元件镀一层增透膜,而针孔本身就是一个空间滤波器,应位于所有光学元件之前,并能滤除聚焦光学系统所有相干噪声。3.2激光斐索干涉仪优点::干涉仪中的所有光学系统会同时经过测试光和参考光,除非用单一表面作为分光镜,这意味着光学系统的畸变对zui终观察到的条纹形状影响很小,但要求分光镜的表面质量必须很高,否则会严重影响到条纹形状。3.3非球面测量(2)泰曼格林干涉仪3.4泰曼格林干涉仪若采用普通光源(如汞灯)时该装置的优点是可以调节并移动参考镜面,保证测试光路和参考光路具有相同的光程长度。若用激光作为光源,相对于普通光源的斐索干涉仪而言,它不仅可以测量整个光学系统,而且可 ...
明侧和检测侧针孔来实现“共聚焦”。1967年Egger和Petran首次成功地将共聚焦显微成像技术用于神经组织的无标记成像。在共聚焦显微成像技术中,单色激光经过一个照明针孔后形成点光源,一个物镜将点光源聚焦到样品上,在探测端由另一个物镜将来自样品的信号聚焦到探测针孔处。在这个过程中,使用单光束扫描的方式使用点光源在样品上进行逐点扫描,实现二维成像,这就是激光扫描共聚焦显微镜的工作原理。共聚焦显微成像技术的关键在于两个针孔的“共聚焦”可以屏蔽所有来自非焦面的信号,在探测针孔后的光电倍增管只能探测来自焦平面的信号。因此,该技术具有光学切片的能力。结语:共聚焦显微技术是近十几年迅速发展起来的一项高新 ...
如由更常见的针孔提供的截面强度。对目标的点扩散函数沿狭缝方向逐像素反卷积,可以得到较强的分割效果。宽视场照明和成像检测窄带滤波器可用于拉曼成像。第一个成功的现代仪器采用了干涉滤波器,它可以倾斜以改变通带。随后,声光可调谐滤波器(AOTF)和液晶可调谐滤波器(LCTF)被引入到拉曼成像中,并提供了电子可调谐性。可调滤波器方法已被证明是测量隔离波段最有用的方法。如果只需要几个帧来定义波段,全球拉曼成像可以相当快。当有许多重叠波段或非线性背景时,许多图像必须以不同的拉曼位移拍摄,时间优势就消失了。需要注意的是,声光滤波器的透射率仅为50%左右,而液晶滤波器的透射率约为20 - 40%。相比之下,电介 ...
消除了共聚焦针孔的需要。这对于厚组织样本的成像尤其有用。表1.自发拉曼散射与相干拉曼散射的比较自发拉曼散射SRS单光子过程多光子过程极慢成像(>20分钟/帧)快速成像,可达(30 fps)无固有z分辨率光学切片可见光/紫外光束激发增强散射激发与近红外光束增强成像深度易受背景荧光影响对背景荧光免疫全光谱选定的光谱信息表2.CARS和SRS的比较CARSSRS参数化过程能量传递过程新光频信号透射激励光束的强度增益和损耗非特定的非共振背景无非共振背景扭曲的光谱与自发拉曼光谱相同相干图像伪影信号是物体与点扩散函数的卷积非线性浓度依赖性线性浓度依赖性CARS的产生条件与SRS相同,但检测方法不同。 ...
,使光束通过针孔(一个空间滤波器,确保光束截面轮廓的圆度;图1B,元素3),我们利用同样的望远镜,通过简单地改变该望远镜的焦距和第二个透镜的位置来预补偿光束的大小(图1A)。这确保了小波束稍微覆盖了我们目标的后光圈。小束撞击到检镜上并被反射的角度决定了小束在样品上的空间扩散,这是我们实验中的一个关键变量。这个角度由来自DOE的光束间角(由其相位掩模定义)和DOE与振镜之间的望远镜功率控制。在所有的实验中,我们都使用了DOEs,它在一条单线上创建了一系列均匀间隔的波束。这个DOE很容易绕着光路的轴线旋转,从而沿着任意方向形成一条点线。在快速扫描中,这种旋转可用于调节沿垂直维度的有效波束间角距离。 ...
使用具有两个针孔的掩模来实现的,这是傅里叶平面上条纹的平移,受每个针孔处的相位调制影响。此外,条纹图案的对比度取决于两个针孔之间的相似程度。当 SLM 在其相位电压曲线中显示出不均匀的空间响应时,为了校准目的,会应用相对复杂的干涉设置。这是 [13] 中所示的光学设置的情况,其中 Michelson 架构由两个偏振器、一个压电镜、一个分束器和一个 CCD 相机等元素组成。透射式 SLM 的位置相关相位响应在 中使用 Mach-Zehnder 干涉仪进行测量和校正,包括偏振分束器或双透镜开普勒型成像光学元件等光学元件。中展示了一种基于剪切干涉仪的方法,该方法能够以相对简单的方式同时测量扭曲液晶显 ...
图像平面中的针孔和单像素检测器被替换为 23 像素的 SPAD 阵列,SPAD23单光子阵列探测器,增加了光线收集,提高了成像速度,减少了背景噪音,能够在共聚焦显微镜中实现波动对比度的超分辨率。当扫描样品台时,每个光子的检测时间记录在相连的 FPGA 电路中,并以数字形式存储。然后分析该数据,为阵列中的每个像素对产生第二个相关图像,产生 232个分辨率增强为 2 的相关图像。如下图b所示分辨率的提高可归因于两个因素。首先,如在 ISM 中一样,每个小探测器的点扩展函数(PSF)是激发和其探测 PSF 的乘积。此外,从两个这样的 ISM PSFs 相乘得到的相关对比度实现了进一步的变窄。在对图像 ...
拉曼多组分分析的技术方法拉曼光谱是基于单色光的非弹性散射,是一种可以用来识别特定化学键的强大技术。当入射光子和化学分子相互作用时,就会发生光子散射。大多数散射光子是由瑞利散射(一种弹性散射形式)产生的,并且与激发激光具有相同的波长。一小部分被散射的光子是由称为拉曼散射的非弹性散射过程产生的。虽然与瑞利散射光子相比,光子的数量相对较少,但这些光子的波长和强度携带有关特定化学键存在的定性和定量信息。在给定的拉曼光谱中,出现在特定波数位置的一组峰可以被描述为识别特定化学物质的“指纹”,同时,峰的高度可以与这种化学物质的浓度有关。多组分分析是拉曼光谱的应用之一。在过去的二十年里,许多研究小组提出了光学 ...
二极管和两个针孔。对齐用二极管的工作波长在1030nm和1040nm都可以。在判定光线共轴时,最好是先对齐泵浦光束,在建立好的泵浦线上对齐腔内模式。在对齐泵浦光束的时候,有一个挑战:泵浦源通常选用25-40W的商业高功率一站式泵浦光源,它有最小的稳定输出电流,在此电流下相应的输出功率是7-10W。当聚焦光斑只有200um的时候,产生的强度足以烧坏标准针孔和其它的对齐工具。要解决此挑战可以通过购买高损伤阈值的针孔和对齐工具。本文通过将普通针孔离聚焦点等距来解决此问题(见图10的小图)。使用针孔离聚焦点等距的方式可以精密的对齐泵浦光束,使得束腰刚好在晶体里。DOI:https://doi.org/ ...
——消除共焦针孔——非线性信号由非成像探测器(例如光电倍增管)收集和量化。由于已知信号源自于焦点,因此所有收集的非线性光都可以归因于样本中的该点。为了形成一幅图像,通过扫描聚焦于样本中的焦点来量化每个体素的非线性信号强度。一个简单并且直接的方法是,在激光焦点保持静止的情况下扫描样本来形成图像。但是样品保持静止,扫描激光的方法通常更受欢迎,尽管它更难以实施,但是这种方案具有卓越的图像采集速度和样品稳定性。激光扫描的方式要求在保持以物镜后背孔径为中心的情况下,光束的入射角发生变化;这样可以防止渐晕。因此,激光扫描过程不仅决定了FOV(field of view),而且对整个扫描区域的激发效率也有显 ...
讲,它们距离针孔相机仅几步之遥。要透视身体,必须使用可穿透皮肤的波长。因此,x射线用于CT,RF辐射用于MRI。然而,这样的系统不使用类似光学透镜的东西产生图像。相反,他们使用编码,间接测量和计算来成像。5.3a计算层析x射线于 1895 年发现,它可以透过大多数材料。它们的频率为3 × 1016至3 × 1019,大多数材料对x光的折射率大约为 1。因此,当 x 射线穿过材料时主要是振幅的变化,而不是相位的变化,这种变化与所遭遇材料的密度成正比。当应用于医学成像时,由于骨骼和软骨的密度相对于软组织更大,X 射线图像中骨骼和软骨的对比度要高于软组织。然而,单个 X 射线图像是三维空间变化的密度 ...
试对10um针孔成像,测得横向分辨率22um,轴向分辨率1mm。参考文献:Qi Cui, Jongchan Park, Yayao Ma, and Liang Gao, "Snapshot hyperspectral light field tomography," Optica 8, 1552-1558 (2021)DOI:https://doi.org/10.1364/OPTICA.440074关于宝马bm555线路:宝马bm555线路是国内知名光电产品专业代理商,代理品牌均处于相关领域的发展前沿;产品包括各类激光器、光电调制器、光学测量设备、精密光学元件等,涉及应用领域涵 ...
镜相比,引入针孔的扫描共聚焦显微镜不可避免地浪费了有用的信号并延长了成像持续时间。光片激发总是对样品的透明度提出很高的要求。因此,仍然迫切需要时空分辨率高、穿透力强、操作简便的显微镜。文章创新点:基于此,浙江大学的Zhe Feng(第一作者),Jun Qian(通讯作者)等人考虑生物组织内占很大比重的水的吸收作用,通过仿真和实验证明吸收对背景信号衰减的积极作用不应该被忽视,并根据水的吸收峰,重新完善并拓展了NIR窗口的划分。(1) 用蒙特卡罗方法模拟生物组织中的NIR光子传播,并创新性地提出了1400-1500nm、1700-1880nm和2080-2340nm的良好成像性能,并定义为 NIR ...
径10微米的针孔(P10C,Thorlabs)。d、由焦距75mm的消色差透镜(AC254-075-A, Thorlabs)对光束准直。e、光束由一对galvanometric mirrors(Saturn 5B 56S, Pangolin Laser Systems)做x-y扫描。f、聚焦用显微镜物镜(HCXPLAPO 100x/1.4-0.7 oil CS, Leica Microsystems)。g、三维压电平台有小行程(P-257.3CL, Physik Instrumente,200umX200umX20um)和较大行程(P-563.3CD, Physik Instrumente,3 ...
,大部分为9针孔D型。COM口里分RS232,RS422和RS485,传输功能依次递增。TTL全名是晶体管-晶体管逻辑集成电路(Transistor-Transistor Logic),这种串行通信,对应的物理电平,始终是在0V和Vcc之间,其中常见的Vcc是5V或3.3V。TTL 高电平1是>=2.4V,低电平0是<=0.5V(对于5V或3.3V电源电压),这里是正逻辑。UART更多关注规定编码格式的标准,如波特率(baud rate)、帧格式和波特率误差等等。RS232和TTL更多是电平标准和电压,他们在软件协议层面是一样的,如对于同样传输0b01010101来说,RS232和 ...
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