什么是非线性光学三倍频？三倍频顾名思义，在光学中即是将原先的光波频率变为三倍，从而产生全新频率的光波。这是一种非线性频率转换过程，可以由非线性晶体实现。 对此，通过二次谐波（SHG）产生的倍频可能更为人所知。倍频依赖于二阶非线性极化，与二阶非线性系数x(2)息息相关，产生另一个频率为原始频率两倍的新光波。因此对于三倍频来说，原则上同样可以通过三阶非线性系数x(3)直接产生三次谐波（THG），但考虑到光学材料的三阶非线性系数x(3)较小而相位匹配上也存在限制（除了在气体中），直接实现三倍频很困难。因此目前主要是通过级联产生。级联三倍频在级联的过程中，三倍频首先通过一个倍频晶体，将输入的泵浦光倍频 ...

马克思-伯恩非线性光学和短脉冲光谱学研究所Ashkenasi等人发现钇理氟化物（YLF）和熔石英的表面烧蚀阈值在第1次脉冲激光辐射后会发生急剧下降；日本中部大学的Qi等人发现孵化效应导致蓝宝石的烧蚀阈值与辐射在衬底表面的激光脉冲数成反比。YAG 晶体在0.25-5 μm范围内具有较高的透过率，是一种优良的紫外、红外光学材料，且具有优良的热力学性质、良好的抗温度蠕变性，以及很强的耐高温塑性变形能力。YAG的力学性能和化学稳定性接近蓝宝石晶体，并且没有蓝宝石的双折射效应。三、具体实验验证实验采用YAG晶体，中心波长1030 nm的飞秒激光器，脉宽约为400 fs，重复频率为300 kHz。利用显微 ...

BO）晶体的非线性光学晶体来产生纠缠光子对。通过精确控制光子对的发射和接收，以及利用SPAD单光子相机高速、高灵敏的特性，zui终能够精确捕获从目标反射回来的光子。该系统使用两种技术来提高测量的准确性和抗干扰能力：1. 时间相关单光子步进偏移计数：通过记录每个单独光子的时间戳，能够以皮秒级的时间分辨率捕捉光子。这种高分辨率计时信息对于确定光子从目标反射回来的准确时间至关重要。使用SPAD单光子相机，这种相机具有单光子灵敏度和皮秒级的步进偏移时间分辨率。实验利用了时间门控技术，通过精细地移动时间窗口来捕捉光子，这有助于高精度地确定光子的飞行时间。具体到每个光子的时间戳记录，使用时间相关的单光子步 ...

。借助强烈的非线性光学效应，使得COSMO模块允许以小于200 pJ (即frep频率=1GHz时，平均功率< 200mW)的脉冲能量精确检测fceo。zui后，由于1 GHz重复频率的频率梳的fceo可以从DC变化至500 MHz，因此为激光提供快速反馈所需的电子设备并非微不足道。新的Vescent Photonics SLICE偏移锁相(SLICE-OPL)盒提供了一种直接的反馈解决方案，可在高达10 GHz的频率下反馈稳定fceo。图2 1 GHz 1550 nm简易光频梳系统搭建Menhir Photonics、Octave Photonics和VescentPhotonics的 ...

一般地，作为非线性光学。对于中心对称介质，当反演对称性被破坏时，会产生二次谐波。Pan等人(1989)预测，在磁性表面层的情况下，二次谐波反射中会出现MO Kerr效应。被称为非线性MO - Kerr效应(NOLI-MOKE) Á的实验证据zui初是由Reif等人(1991)从铁表面观察到的。从那时起，NOLI-MOKE作为表面磁性和磁性界面的探针而受到欢迎。NOLI-MOKE的一个特别特点是，测量的非线性克尔旋转通常比相同材料的普通克尔旋转大一个数量级。然而，非线性克尔旋转的分辨率的均方根误差约为1c，远小于正常克尔旋转。后者可以测量到比0.001c更好的分辨率，这取决于测量技术。Pusta ...

光纤是理想的非线性光学介质，因为与传统光纤相比，光子晶体光纤的纤芯更小，从而更容易产生非线性效应[2]，当改变包层空气孔直径和空气孔间距时，有效模场的能量密度也会发生强弱变化，从而使光纤的非线性性能发生相应变化，易于实现非线性效应。3.有效模场面积特性光子晶体光纤中，有效模场面积[3]是一个重要的参数，与光纤非线性效应紧密相关。有效模场面积是描述光纤中光模式分布范围的参数，在光纤传输和光信号调制中具有重要意义。以下是PCF的有效模场面积特性的一些关键点：大模场面积：相对于传统的单模光纤，PCF通常具有较大的有效模场面积。大模场面积意味着光信号的能量分布更广，使得PCF能够容纳更多的光信号，并提 ...

。借助强烈的非线性光学效应，使得COSMO模块允许以小于200 pJ (即frep频率=1GHz时，平均功率<200mW)的脉冲能量精确检测fceo。zui后，由于1 GHz重复频率的频率梳的fceo可以从DC变化至500 MHz，因此为激光提供快速反馈所需的电子设备并非微不足道。新的Vescent Photonics SLICE偏移锁相(SLICE-OPL)盒提供了一种直接的反馈解决方案，可在高达10 GHz的频率下反馈稳定fceo。图11 GHz 1550 nm飞秒激光器载波包络偏频稳定实验装置Menhir Photonics、Octave Photonics和VescentPhot ...

外光学器件和非线性光学器件的zui佳候选材料之一，在红外传输、非线性光学、红外激光、半导体等领域都受到了广泛的关注和深入地研究。硫系玻璃为主导的硫族元素玻璃引起的研究热潮，不仅促进了红外技术的进步，也实现了硫系玻璃的商业化。从而衍生出许多种类的硫系玻璃光纤及光纤器件。(1) 硫系玻璃光子晶体光纤硫系玻璃光子晶体光纤又称硫系玻璃微结构光纤或硫系玻璃多孔光纤(简称硫系PCF)。由于其极高的非线性而备受关注，具有许多重要的应用，如超连续谱、全光开关、拉曼放大和波长变换等。硫系PCF纤芯很小，且占空比(包层横截面中气孔总面积与孔壁总面积之比)很高(如图1)，可以把光很好地限制在纤芯里。包层的特殊结构使 ...

射、可调谐的非线性光学效应、表面等离子体激元(SPP)和磁光(MO)效应(即Zeeman、Faraday或Kerr效应)而受到越来越多的关注。反常磁光克尔效应(MOKE)现象已经在各种纳米结构中被观察到。局部表面等离子体共振(LSPR)可用于控制纳米结构铁磁镍纳米盘的MO响应，其中观察到逆克尔旋转。计算表明，由金层和光滑铁石榴石层组成的双层穿孔纳米结构薄膜的横向MOKE比裸石榴石薄膜高得多。六边形排列的铁磁纳米线薄膜表现出增强的克尔旋转，这与纳米线直径有很强的依赖性。六方排列的铁磁纳米孔膜的光学性质和MO性质显示出复杂的MO光谱，其极化旋转率远高于纯Co膜。此外，Au/Co/Au纳米夹层结构、 ...

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前途的方法是非线性光学增强的相干拉曼散射方法：刺激拉曼散射（SRS）和相干反斯托克斯拉曼散射（CARS）。相干拉曼效应最早发现于20世纪60年代6。在20世纪90年代末和21世纪，由于超快锁模激光器的进步，Sunney Xie和他的同事们率先将CARS9和SRS10用于无标签化学显微镜。从那时起，这些技术已被广泛用于化学、生物学和材料科学研究。 CARS和SRS有很多相似之处；这些非线性光学过程通常发生在相同的条件下，仪器设置也几乎相同。然而，也有一些不同之处；就像自发拉曼一样，CARS信号（图1，ωas反斯托克斯）与进入的激光束（ωp，泵浦，ωs斯托克斯）相比，发生在不同的波长。用短通滤波器 ...

的。然而对于非线性光学方法，如双光子荧光显微镜，宽视场照明不是一个实用的选择，因为现有的超快脉冲激光源不能提供足够的功率来同时激发整个视场。虽然超快激光不能照亮整个领域，但它们的能量足以同时照亮许多感兴趣的点。困难在于有效地将光线重新分配到只需要关注的区域。纯相位型SLM非常适合这项任务，它们可以动态地调整可用于成像和光刺激的活动波束的数量和位置。纯相位SLM通常使用向列相液晶矩阵，类似于多媒体投影仪中使用的矩阵。然而，与通过遮蔽特定像素来生成图像相比，纯相位SLM利用了光的波动特性，本质上就像计算机控制的衍射光栅，其中每个像素引入不同的相位延迟，而不是调制通过的光的强度。这反过来又导致了远场 ...

频晶体。有着非线性光学系数大;接收角大,离散角小; 温度范围和光谱范围宽;光电系数高,介电常数低;抗阻比值大;不吸水,化学、机械性能稳定性等特点。KTP晶体的转换效率大致在50%左右，成本较低。泵浦晶体和倍频晶体在不同温度下光-光转换效率不同，为了达到合适的转换效率，使532nm激光稳定，则需要对激光腔内进行温度控制（TEC），而对808nm的半导体激光种子光源也需要响应驱动电路使其功率稳定。由于532nm本身是属于光-光转换，因此532nm激光器不适用于自动电流控制（ACC），而是通常采用外接光电探测器，进行自动功率控制（APC）。更多有关DPSS固体激光器和半导体激光器产品的相关信息，可致 ...

腔内组件中的非线性光学效应被用于提供选择性地放大腔内的高强度光和衰减低强度光的方法。最成功的方案之一称为克尔透镜锁模 (KLM)，有时也称为“自锁模”。这使用了非线性光学过程，即光学克尔效应，它导致高强度光与低强度光的聚焦方式不同。通过仔细布置激光腔中的孔径，可以利用这种效应来产生相当于超快响应时间的可饱和吸收体。关于宝马bm555线路宝马bm555线路 您的光电超市！宝马bm555线路致力于引进国外先进性与创新性的光电技术与可靠产品！与来自美国、欧洲、日本等众多知名光电产品制造商建立了紧密的合作关系。代理品牌均处于相关领域的发展前沿，产品包括各类激光器、光电调制器、光学测量设备、精密光学元件等，所涉足的领 ...

制器由离散的非线性光学晶体制成，通常用于实验室工作台或光学平台。它们具有极低的插入损耗和高功率处理能力。此处不讨论的集成光调制器使用波导技术来降低所需的驱动电压，是特定于波长的。与体调制器不同，这些调制器是光纤尾纤且结构紧凑。在简要讨论了电光效应之后，本应用笔记将描述体调制器的使用和应用。电光效应线性电光效应是折射率的变化，它与外加电场的大小成正比。1 外加电场对折射率的影响，可以通过任意偏振的光束观察到晶体中的方向，由三阶张量描述。忽略物理量的矢量性质，外部电场对晶体折射率的影响具有以下形式其中 是折射率的变化，no 是未受扰动的折射率，r 是电光张量中的适当元素，E 是施加的电场。 即使 ...

晶体是通过在非线性光学晶体中掺入激活离子（通常是Nd3+或Yb3+），使其同时具有激光发射和非线性光学倍频两种功能，在产生红外波长的基频光的同时对其进行倍频。典型的自倍频晶体有掺杂钕离子的四硼酸铝钇（NYAB）、掺杂镱离子的四硼酸铝钇（Yb:YAB）、掺杂钕或镱离子的硼酸钙氧盐（Nd/Yb:RECOB）等晶体。图1.激光倍频示意图由于激光强度很高，因此会引起晶体材料原子极化，也就是正负电荷中心分离。这种分离是动态振动的，而且振动频率与激光的频率一致，振动幅度与激光场强度相关。因为激光电磁场强度与极化强度存在非线性。对于2阶非线性，也就是极化强度与激光的电场强度E的平方成比例。黄绿光激光（500 ...

中的新型超快非线性光学响应，由飞秒中红外脉冲引起的共振子带间激发引起电子电荷的瞬态空间位移，从而引起单周期太赫兹脉冲的发射。作者：Matthias Runge, Taehee Kang, ...Thomas Elsaesser链接：https://doi.org/10.1364/OPTICA.438096RESEARCH ARTICLES1.标题：在活体皮层中通过精确和有针对性的激光消融探测神经元功能简介：开发了一种放大飞秒激光耦合双光子显微镜系统，该系统允许对单个细胞进行瞬时和有针对性的消融，并实时检测活体小鼠皮层中的神经元网络变化。作者：Zongyue Cheng, Yiyong Han, ...

态电压)。在非线性光学系统中，脉冲通过 χ(2) 晶体，产生非线性混合输出。输入数据和参数编码在输入脉冲的频谱中，输出从倍频脉冲的频谱中获得。d，与由可训练非线性数学函数序列构建的DNN一样，所构建具有可训练物理变换序列的深度PNN。在 PNN 中，每个物理层都实现了一个可控的物理函数，它确实需要在数学上与传统的DNN层同构。实验结果：图 2：使用宽带光学SHG实验实现的示例PNN。a，输入数据被编码到激光脉冲的光谱中。为了控制宽带SHG 过程实现的变换，脉冲频谱的一部分用作可训练参数(橙色)。物理计算结果是从 χ(2) 介质中产生的蓝色(约 390nm)脉冲的光谱中获得的。b，为了构建深度P ...

的激光器基于非线性光学采样进行了测距实验。在更新速率为7KHz 的情况下，对大约 0.6m 处的目标距离实现了精度为 2mm的绝对距离测量。在国内，对于飞秒激光测距的研究起步较晚，2012 年，天津大学超快激光研究室对飞秒激光的研究的现有基础上，搭建了一台高重频的飞秒激光器，采用了2010 年韩国高科技研究院的方案，在平衡光学互相关技术的指导下，在52m 的自由空间路径中，研究了飞秒激光飞行时间法测距，实验结果表明，在1s 的平均时间下获得了12nm 的测距精度。2014 年，清华大学又采用2009 年美国标准局的Coddington I 的实验方案，使用两台具有微小重复频率差的激光器，通过让 ...

用于冷却铍离子铯原子的PPLN晶体Covesion 的 MSFG 晶体系列最常用于量子光学系统，其中需要窄线宽激光器来访问特定的原子跃迁，以操纵和冷却原子和离子。通过使用高功率光纤泵浦激光器在 MgO:PPLN 中产生和频，可以轻松实现瓦级功率的冷却激光器。MSFG626可用于冷却铍离子，两个泵浦激光器分别为1051nm和1550nm，然后在MSFG626中结合，产生626nm。使用BBO晶体，这种输出可以在313nm处增加一倍频率至9Be+离子跃迁。类似地，我们的MSHG637已经被用来演示铯原子从1560nm和1077nm冷却到637nm，然后频率加倍到原子跃迁。我们的MSFG 和频晶体系 ...